Демидов Р.А., ФТФ, 2105
Введение
В первой части работы я поставил себе цель описать линейные операторы в целом, а также подробно рассказать о важной характеристике спектра операторов – спектральном радиусе.
В этой части работы я подробнее остановлюсь на не менее важной характеристике спектров – резольвенте, и расскажу о связи этой характеристики с подвидами спектра оператора – с остаточным, точечным и непрерывными его частями. Вначале, опять же, необходимо остановиться на некоторых основных определениях и понятиях теории линейных операторов. Итак:
Пусть A - оператор, действующий в конечномерном линейном пространстве E. Спектром оператора называется множество всех его собственных значений.
Квадратную матрицу nЧn можно рассматривать как линейный оператор в n-мерном пространстве, что позволяет перенести на матрицы «операторные» термины. В таком случае говорят о спектре матрицы.
Пусть A - оператор, действующий в банаховом пространстве E над полем k. Число λ называется регулярным для оператора A, если оператор R(λ) = (A − λI)-1, называемый резольвентой оператора A, определён на всём E и непрерывен.
Множество регулярных значений оператора A называется резольвентным множеством этого оператора, а дополнение резольвентного множества - спектром этого оператора.
Максимум модулей точек спектра оператора A называется спектральным радиусом этого оператора и обозначается через r(A). При этом выполняется равенство:
Это равенство может быть принято за определение спектрального радиуса,приусловии существования данного предела.
Теперь рассмотрим состав самого спектра. Он неоднороден, и состоит из следующих частей:
дискретный (точечный) спектр - множество всех собственных значений оператора A - только точечный спектр присутствует в конечномерном случае;
непрерывный спектр - множество значений λ, при которых резольвента (A - λI)-1 определена на всюду плотном множестве в E, но не является непрерывной;
остаточный спектр - множество точек спектра, не входящих ни в дискретную, ни в непрерывную части.
Таким образом, мы видим, что спектр оператора состоит из 3-х больших частей, принципиально различных.
Свойства резольвенты
Теорема
1:
ограничен.
Тогда
является регулярной
точкой.
Доказательство.
.
Пусть
.
Тогда
.
-
банахово,
,
причем он ограничен:
Резольвента существует и ограничена. Чтд.
Теорема
2:
не
принадлежит
точечному
спектру
осуществляет
биекцию
на
.
Доказательство.
Если
построена
биекция, то не
существует
,
за исключением
тривиальной.
Если
- точка точечного
спектра, то
,
что противоречит
биективности
.
Теорема
3:(Тождество
Гильберта)
Доказательство.
,
,
,
верно
=> Чтд.
Следствия:
- коммутативность
резольвенты.
(т.к.
непрерывна
по
в
точке
),
т.е. она бесконечно
дифференцируема
(аналитическая
функция).
Итак,
-
аналитическая
оператор-функция
на множестве
регулярных
точек (резольвентном
множестве).
-
разложение
в ряд Лорана
(имеет место
при
,
но, возможно,
и в большей
области).
Упражнение: (Примеры вычисления спектрального радиуса)
,
.
Возьмем.Тогда
Таким
образом
.
Эта оценка
достижима при
, т.е.
,и
rc(A)=1.
Теорема
4:
всякая к.ч
,
есть регулярная
точка самосопряженного
оператора A.
Доказательство.
]
регулярная
точка, значит
не
собственное
значение и
.
Проверим
ограниченность
.
ограничен,
и его можно
распространить
на
с
сохранением
нормы оператора,
так как
не собственое
значение. Если
при этом
не замкнуто,
то
не замкнут. При
этом линейный
оператор, обратный
к замкнутому,
а также сопряженный
к нему, замкнут
=> самосопряженный
оператор замкнут.
Спектральная теория в электронике
Полезнейшим приложением спектральной теории в физике является теория спектров электрических сигналов. Суть теории состоит в том, что любой сигнал на входе линейной цепи возможно представить совокупностью гармонических колебаний, или тестовых сигналов, заданной частоты, вопрос такого разложения состоит в нахождении амплитуд результирующих колебаний. Последние вычисляются определенным образом.
Классическое преобразование Фурье представляет из себя линейный оператор.
Спектральная теория здесь работает следующим образом – для периодических входных сигналов для нахождения соответствующих амплитуд используется интегральное преобразование – дискретный Фурье- образ:
в котором разложение начинается с частоты следования wк. В данном случае очевидно, что, раз выходной сигнал представляется суммой бесконечного ряда, то мы имеем дело с точечным спектром сигнала, поскольку он дискретен. Следовательно, любое периодическое колебание можно рассматривать как сигнал с дискретным спектром, поскольку непрерывным спектром он не обладает. Однако, если же взять непериодический сигнал, например, единичный прямоугольный импульс, то вводится понятия прямого и обратного преобразований Фурье:
,
где S(w) – спектральная плотность сигнала s(t).
Соответственно, S(w) – непрерывная по w функция, и в данном.
Заключение
В работе не ставилась цель охватить весь курс спектральной теории и спектрвльных характеристик, а ставилась цель изучить основные спектральные характеристики линейных операторов, и обрисовать применение этих понятий. Опять же, класс Фурье преобразований включает в себя намного больший объем, чем тот, о котором упомянуто в работе, они используются в теории алгоритмов при кодировке и сжатии информации в цифровом формате изображений JPEG, в вейвлет - преобразованиях. Новое поколение функциональной электроники содержит на элементарном уровне элементы, способные производить непрерывные преобразования Фурье и Лапласа, что намного ускоряет работу электронных устройств.
В общем и целом, наряду с первой частью работа дает представление о б основных спектральных характеристиках линейных операторов и их применении в различных областях математики, информатики и физики.
Список литературы
Лекции по математической физике, Попов И.Ю., СПбГУ ИТМО, кафедра высшей математики.
Элементы теории функций и функционального анализа, А.Н. Колмогоров и С.В. Фомин.
Теория цепей и сигналов, Новиков Ю.Н.
Свободная энциклопедия Википедия.
Сжатие данных, изображения и звука, Д. Сэломон.